El bobinatge principal d’excitació del pol magnètic del generador síncron de pol destacat és un bobinat concentrat, de manera que quan no hi ha càrrega, el potencial magnètic del pol principal a l’espai és una ona rectangular. A causa de la bretxa d’aire desigual sota la peça polar, el camp magnètic principal és una ona plana
Segons la sèrie de Fourier, l'ona plana pot descompondre's en l'ona fonamental i en una sèrie d'ones d'espectre d'ordre senar, de les quals el tercer harmònic té el contingut més gran. Atès que el pas polar del tercer camp magnètic harmònic és 1/3 del pas polar del camp magnètic fonamental, és a dir, φ3=1 / 3φ1. Per tant, per obtenir el tercer potencial harmònic dels bobinats harmònics, la disposició dels bobinats harmònics ha de correspondre al tercer camp magnètic harmònic, és a dir, el pas dels bobinats harmònics ha de ser 1/3 dels bobinatges fonamentals. Tres bobines es connecten en sèries inverses per formar un grup de bobines. Com es mostra a la figura 12-47.
Per al component d’ona fonamental Bo1 del camp magnètic principal del tercer bobinat harmònic del generador síncron de corrent altern, el costat corresponent de cada bobina té una diferència de 60" l’angle elèctric i els potencials espacials també difereixen en un angle elèctric de 60 ° al seu torn, segons la figura 12-47 (b). El diagrama de fasors de la direcció positiva i del potencial d’ona fonamental mostrat mostra que E1 = E11-E12 + E13 = 0, és a dir, , dins d'un pas fonamental del pol, el potencial del bobinatge harmònic és nul.
Per al tercer bobinat harmònic del generador síncron al component harmònic Bo3 del camp magnètic principal, el costat corresponent de cada bobina difereix en 180 graus elèctrics. A la figura 12-47 (c), es pot veure que E31-E32+E33 = 3E31, és a dir, sobre una base El tercer potencial harmònic induït en el bobinatge dins del pas del pol d’ona és el més gran. Després de rectificar aquest tercer harmònic, serveix com a font d’energia d’excitació del generador síncron.
